что называют удельным зарядом частицы с помощью каких приборов они определяются

К моменту ее выхода из дуанта 1 полярность напряжения изменяется (при соответствующем подборе изменения напряжения между дуантами), поэтому частица вновь ускоряется и, переходя в дуант 2, описывает там уже полуокружность большего радиуса и т. д. Для непрерывного ускорения частицы в циклотроне необходимо выполнить условие синхронизма(условие «резонанса») — периоды вращения частицы в магнитном поле и колебаний электрического поля должны быть равны. При выполнении этого условия частица будет двигаться по раскручивающейся спирали, получая при каждом прохождении через зазор дополнительную энергию. На последнем витке, когда энергия

частиц и радиус орбиты доведены до максимально допустимых значений, пучок частиц посредством отклоняющего электрического поля выводится из циклотрона. Циклотроны позволяют ускорять протоны до энергий примерно 20 МэВ. Дальнейшее их ускорение в циклотроне ограничивается релятивистским возрастанием массы со скоростью. Это приводит к увеличению периода обращения он пропорционален массе), и синхронизм нарушается. Поэтому циклотрон совершенно неприменим для ускорения электронов (при Е = 0,5 МэВ m = 2m₀, при Е=10 МэВ т= 28т₀).

Фазотрон(синхроциклотрон) — циклический резонансный ускоритель тяжелых заряженных частиц (например, протонов, ионов, a-частиц), в котором управляющее магнитное поле постоянно, а частота ускоряющего электрического поля медленно изменяется с периодом. Движение частиц в фазотроне, как и в циклотроне, происходит по раскручивающейся спирали. Частицы в фазотроне ускоряются до энергий, примерно равных 1 ГэВ (ограничения здесь определяются размерами фазотрона, так как с ростом скорости частиц растет радиус их орбиты).

Синхротрон— циклический резонансный ускоритель ультрарелятивистских электронов, в котором управляющее магнитное поле изменяется во времени, а частота ускоряющего электрического поля постоянна. Электроны в синхротроне ускоряются до энергий 5—10 ГэВ.

Синхрофазотрон— циклический резонансный ускоритель тяжелых заряженных частиц (протонов, ионов), в которых объединяются свойства фазотрона и синхротрона. В них управляющее магнитное поле и частота ускоряющего электрического поля одновременно изменяются во времени так, чтобы радиус равновесной орбиты частиц оставался постоянным. Протоны ускоряются в синхрофазотроне до энергий 500 ГэВ.

Бетатрон— циклический индукционный ускоритель электронов, в котором ускорение осуществляется вихревым электрическим полем, индуцируемым переменным магнитным полем, удерживающим электроны на круговой орбите. В бетатроне в отличие от рассмотренных выше ускорителей не существует проблемы синхронизации. Электроны в бетатроне ускоряются до энергий 100 МэВ. При W> 100 МэВ режим ускорения в бетатроне нарушается электромагнитным излучением электронов. Особенно распространены бетатроны на энергии 20—50 МэВ.

Подготовиться к письменному диктанту по вопросам (выучить):

1.Как обозначается вектор индукции магнитного поля.

2.Запишите математически закон Ампера

3.Напишите определение сила Лоренца

4.Явление электромагнитной индукции это

6.Буква обозначения силы Лоренца

7.Напишите формулу силы Лоренца

8.Напишите в чем измеряется сила Ампера

9.Как определяется направление силы Лоренца

10.Закон электромагнитной индукции

Домашнее задание сфотографировать или скан и прислать на почту helen.mails@mail.ru

Высылать работу можно на почту или мне лично в контакте. В журнале уже выставлены оценки смотрите у кого есть долги, быстрее сдавайте, курс физики скоро заканчивается.

Источник

Определение удельного заряда электрона ответы

Oct 7, 2019 · 5 min read

Цель работы: определить удельный заряд электрона с помощью магнетрона.

Траектория и другие характеристики движения заряженной частицы в электрическом и магнитном полях определяются конфигурацией этих полей, ориентацией вектора скорости и отношением заряда частицы к ее массе (удельным зарядом). На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует сила, которую называют магнитной:

СКАЧАТЬ ЯНДЕКС ДИСКА ОТВЕТЫ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

где q — заряд частицы; v — её скорость; B — и н дукция магнитного поля. Направлена эта сила перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы v и B. Модуль магнитной силы F = qvB sin a, где a — угол между векторами v и B. Если имеются одновременно электрическое и магнитное поля, то сила, действующая на заряженную частицу, называется силой Лоренца и определяется как F = q(E+v×B), где Е — напряженность электрического поля.

Существуют различные методы определения удельного заряда электрона е/т (e — абсолютная величина заряда электрона, m — его масса), в основе которых лежат законы движения электрона в электрическом и магнитном полях. Один из них — метод магнетрона (конфигурация полей в нем напоминает конфигурацию полей в магнетронах — генераторах электромагнитных колебаний сверхвысоких частот). Метод магнетрона состоит в следующем. Электронная лампа с двумя цилиндрическими коаксиальными электродами помещается

СКАЧАТЬ ЯНДЕКС ДИСКА ОТВЕТЫ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

внутри соленоида с той же осью. При разности потенциалов между электродами возникает электрическое поле. При пропускании тока в соленоиде создается магнитное поле. Электроны эмитируются нагретым катодом (внутренним электродом). Если тока в соленоиде нет, электроны движутся радиально к аноду (внешнему электроду). Устанавливается анодный ток. При токе в соленоиде на электроны начинает действовать магнитная сила, под действием которой их траектории искривляются. При увеличении тока в соленоиде электроны перестают достигать анода. Анодный ток падает. Рассмотрим подробнее движение электрона во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях. Электрическое поле направлено радиально к оси магнетрона, магнитное поле — вдоль этой оси. Введем цилиндрическую систему координат, в которой положение электрона определяется расстоянием r от оси, полярным углом j в плоскости, перпендикулярной оси, и координатой z вдоль оси. Движение электрона в двухэлектродной лампе в магнитном поле соленоида показано на рис. 1.

СКАЧАТЬ ЯНДЕКС ДИСКА ОТВЕТЫ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

Кинетическая энергия электрона будет равна работе сил электрического поля

где U — потенциал относительно катода точки поля, в которой находится электрон. Подставляя в (3) значение vj из (2), получаем

Вблизи анода r = ra (rа — радиус анода) и U = Ua (Ua — анодное напряжение). Для каждого значения анодного напряжения Uа при некотором значении магнитной индукции B = Вкр, которое называют критическим, скорость электрона вблизи анода станет перпендикулярной радиусу (vr = 0). Тогда уравнение (4) примет вид

Таким образом, если задано Ua и известно Вкр, можно определить е/m. Индукция B пропорциональна току в соленоиде Iс. На рис. 2 показана экспериментальная зависимость анодного тока Iа от тока в соленоиде Iс (сбросовая характеристика).

Если бы у всех электронов параметры движения были бы одни и те же, зависимость анодного тока от тока в соленоиде имела бы вид, показанный пунктирной линией. В этом случае при Iс Iкр ни один электрон не попадал бы на анод. Однако невозможно для всех электронов создать одинаковые условия движения. В эксперименте у электронов могут быть различные ВкриIкр. В результате у тока соленоида Iс существует «переходная» область значений, при которых одна часть электронов достигает анода, а другая часть — нет. При этом по мере возрастания тока Iс анодный ток Iа уменьшается. При расчетах можно взять значение критического тока Iкр, соответствующее середине самого крутого участка спада или точке перегиба графика сбросовой характеристики. Это значение будет критическим для наибольшего количества электронов. В центральной части соленоида магнитное поле можно считать однородным и магнитную индукцию рассчитывать как для центральной точки. Тогда

СКАЧАТЬ ЯНДЕКС ДИСКА ОТВЕТЫ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

где N — число витков в соленоиде; L — его длина; D — диаметр; m0 = 4p · 10–7 Гн/м — магнитная постоянная.

На рисунке: ЭЛ — электронная лампа; С — соленоид; анодное напряжение устанавливается с помощью реостата R и контролируется вольтметром V; анодный ток измеряется миллиамперметром мA. Ток в соленоиде изменяется с помощью переменного сопротивления Rс и измеряется амперметром A. Параметры намотки соленоида: число витков N = 2006; длина L = 167 мм;

диаметр D = 62 мм. Параметры электродов лампы: радиус анода ra = 6 мм; радиус катода rк = 0,3 мм. Порядок выполнения работы 1. Установить анодное напряжение Ua = 50 В и занести в табл. 1 и 2. 2. Изменяя ток в соленоиде Iс от минимального (начального) значения до максимального через 0,1 A, снять сбросовую характеристику (зависимость анодного тока Iа от Iс). Результаты измерений занести в табл. 1. 3. Повторить пп. 2 и 3 при двух других значениях Ua (>50 В). 4. Для каждого значения Ua построить график сбросовой характеристики Iа(Iс), по графику определить критическое значение Iкр и занести в табл. 2. 5. Для каждого значения Iкр рассчитать по формуле (6) критическое значение магнитной индукции Вкр. 6. Для каждой пары Ua и Вкр вычислить по формуле (5) величину удельного заряда электрона е/m и определить среднее значение. 7. Оценить погрешность полученной величины е/m.

СКАЧАТЬ ЯНДЕКС ДИСКА ОТВЕТЫ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

Контрольные вопросы 1. Какие силы действуют на электроны, движущиеся в электрическом и магнитном полях? Как они направлены? 2. В чём суть метода магнетрона для определения отношения e/m? 3. Что такое критическая индукция и как ее определить? 4. Влияет ли на величину Bкр изменение направления тока в соленоиде на противоположное? 5. Зависит ли величина e/m от величины анодного напряжения?

теги: гуап, физика, ответы, лабораторные, методичка, скачать, экзамен, зачет, Санкт-Петербургский государственный университет аэрокосмического приборостроения

Источник

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Определение удельного заряда основано на отклонении заряженных частиц в магнитном и электрическом полях. [1]

Для определения удельного заряда и массы положительных ионов применяется совместное действие на частицы магнитного и электрического полей. Приборы, предназначенные для точных измерений относительных атомных весов ( а следовательно, и масс) изотопов химических элементов ( стр. [2]

Для определения удельного заряда некоторого иона нужно на масс-спектрограмме вначале установить опорные линии с помощью пучков ионов с известным удельным зарядом. Обычно для этой цели используются ионы углерода или кислорода. [3]

Для определения удельного заряда некоторого иона нужно масс-спектрограмму вначале протарировать с помощью ионов с известным удельным зарядом. Обычно для этой цели используются ионы углерода или кислорода. [4]

Точность определения удельного заряда этим методом ограничена тем, что расстояние L измеряется с ощутимой погрешностью. [8]

При определении удельного заряда на единицу объема или массы находят частное от деления тока соответственно на объем или массу наэлектризованного материала, поступающего в единицу времени. [12]

При определении удельного заряда иона встречаются значительные трудности, связанные с тем, что в пучке ионов содержатся частицы с весьма различными скоростями, что очень затрудняет их фокусировку. Нужно выделить из пучка ионы, имеющие одну и ту же скорость. Для этой цели часто применяется фильтр скоростей. На положительный ион, движущийся в скрещенных электрическом и магнитном полях, действуют две силы: электрическая сила FeqE, отклоняющая ион вниз, и сила Лоренца FmqvB, отклоняющая его вверх. [13]

Цель работы: определение удельного заряда электрона методами магнитной фокусировки и магнетрона. [15]

Источник

Цель – Рассмотреть как определяется удельный заряд и что называют ускорителями заряженных частиц.

Задачи – 1. Определение удельного заряда.

2. Ускорители заряженных частиц

Изучить лекцию, составить конспект:

Определение удельного заряда электрона. Ускорители заряженных частиц

Действие магнитных полей на движущиеся заряды используется также в работе ускорителей. Ускорителями заряженных частиц называются устройства, в которых под действием электрических и магнитных полей создаются и управляются пучки заряженных частиц с высокими энергиями (электронов, протонов, мезонов и т.д.).

Любой ускоритель характеризуется типом ускоряемых частиц, энергией, сообщаемой частицам, разбросом частиц по энергиям и интенсивностью пучка. Ускорители делятся на непрерывные (из них выходит равномерный по времени пучок) и импульсные (из них частицы вылетают порциями — импульсами). Последние характеризуются длительностью импульса. По форме траектории и механизму ускорения частиц ускорители делятся на линейные, циклические и индукционные. В линейных ускорителях траектории движения частиц близки к прямым линиям, в циклических и индукционных — траекториями являются окружности или спирали.

Рассмотрим некоторые типы ускорителей заряженных частиц.

Линейный резонансный ускоритель. Ускорение заряженных частиц осуществляется переменным электрическим полем сверхвысокой частоты, синхронноизменяющимся с движением частиц. Таким способом протоны ускоряются до энергий порядка десятков МэВ, электроны — до десятков ГэВ.

Если заряженную частицу ввести в центр зазора между дуантами, то она, ускоряемая электрическим и отклоняемая магнитным полями, войдя в дуант 1, опишет полуокружность, радиус которой пропорционален скорости частицы.

К моменту ее выхода из дуанта 1 полярность напряжения изменяется (при соответствующем подборе изменения напряжения между дуантами), поэтому частица вновь ускоряется и, переходя в дуант 2, описывает там уже полуокружность большего радиуса и т. д. Для непрерывного ускорения частицы в циклотроне необходимо выполнить условие синхронизма(условие «резонанса») — периоды вращения частицы в магнитном поле и колебаний электрического поля должны быть равны. При выполнении этого условия частица будет двигаться по раскручивающейся спирали, получая при каждом прохождении через зазор дополнительную энергию. На последнем витке, когда энергия

частиц и радиус орбиты доведены до максимально допустимых значений, пучок частиц посредством отклоняющего электрического поля выводится из циклотрона. Циклотроны позволяют ускорять протоны до энергий примерно 20 МэВ. Дальнейшее их ускорение в циклотроне ограничивается релятивистским возрастанием массы со скоростью. Это приводит к увеличению периода обращения он пропорционален массе), и синхронизм нарушается. Поэтому циклотрон совершенно неприменим для ускорения электронов (при Е = 0,5 МэВ m = 2m₀, при Е=10 МэВ т= 28т₀).

Фазотрон (синхроциклотрон) — циклический резонансный ускоритель тяжелых заряженных частиц (например, протонов, ионов, a-частиц), в котором управляющее магнитное поле постоянно, а частота ускоряющего электрического поля медленно изменяется с периодом. Движение частиц в фазотроне, как и в циклотроне, происходит по раскручивающейся спирали. Частицы в фазотроне ускоряются до энергий, примерно равных 1 ГэВ (ограничения здесь определяются размерами фазотрона, так как с ростом скорости частиц растет радиус их орбиты).

Синхротрон — циклический резонансный ускоритель ультрарелятивистских электронов, в котором управляющее магнитное поле изменяется во времени, а частота ускоряющего электрического поля постоянна. Электроны в синхротроне ускоряются до энергий 5—10 ГэВ.

Синхрофазотрон — циклический резонансный ускоритель тяжелых заряженных частиц (протонов, ионов), в которых объединяются свойства фазотрона и синхротрона. В них управляющее магнитное поле и частота ускоряющего электрического поля одновременно изменяются во времени так, чтобы радиус равновесной орбиты частиц оставался постоянным. Протоны ускоряются в синхрофазотроне до энергий 500 ГэВ.

Бетатрон — циклический индукционный ускоритель электронов, в котором ускорение осуществляется вихревым электрическим полем, индуцируемым переменным магнитным полем, удерживающим электроны на круговой орбите. В бетатроне в отличие от рассмотренных выше ускорителей не существует проблемы синхронизации. Электроны в бетатроне ускоряются до энергий 100 МэВ. При W> 100 МэВ режим ускорения в бетатроне нарушается электромагнитным излучением электронов. Особенно распространены бетатроны на энергии 20—50 МэВ.

Подготовиться к письменному диктанту по вопросам (выучить):

1.Как обозначается вектор индукции магнитного поля.

2.Запишите математически закон Ампера

3.Напишите определение сила Лоренца

4.Явление электромагнитной индукции это

6.Буква обозначения силы Лоренца

7.Напишите формулу силы Лоренца

8.Напишите в чем измеряется сила Ампера

9.Как определяется направление силы Лоренца

10.Закон электромагнитной индукции

Механическое удерживание земляных масс: Механическое удерживание земляных масс на склоне обеспечивают контрфорсными сооружениями различных конструкций.

Организация стока поверхностных вод: Наибольшее количество влаги на земном шаре испаряется с поверхности морей и океанов (88‰).

Общие условия выбора системы дренажа: Система дренажа выбирается в зависимости от характера защищаемого.

Источник

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЧАСТИЦЫ МЕТОДОМ ОТКЛОНЕНИЯ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Ознакомьтесь с теорией в конспекте и учебниках: 1. Трофимова Т.И. Курс физики. Гл. 14, §115. 2. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. Гл. 23, §23.3.Запустите программу «Электричество и магнетизм». Выберите: «Масс-спектрометр». Нажмите вверху внутреннего окна кнопку с изображением страницы. Прочитайте краткие теоретические сведения. Необходимое запишите в свой конспект. (Если вы забыли, как работать с системой компьютерного моделирования, прочитайте ВВЕДЕНИЕ стр.5 еще раз).

· Знакомство с компьютерным моделированием движения заряженных частиц в магнитном поле.

· Ознакомление с принципом работы масс-спектрометра.

· Определение удельного заряда частиц.

1. СИЛА ЛОРЕНЦА- сила, действующая на движущуюся со скоростью v в однородном магнитном поле с индукцией В частицу с зарядом q:

(1)

Модуль этой силы равен

, (2)

где a- угол между векторами и . Сила Лоренца направлена перпендикулярно скорости частицы, сообщает ей только нормальное ускорение и вызывает искривление траектории частицы.

Если частица влетает в однородное магнитное поле в направлении, перпендикулярном линиям магнитной индукции, то частица будет двигаться по дуге окружности, плоскость которой перпендикулярна линиям индукции. Радиус окружности можно найти из второго закона динамики:

. (3)

УДЕЛЬНЫМ ЗАРЯДОМ ЧАСТИЦЫ называется отношение заряда частицы к её массе. Тогда из формулы (3) удельный заряд будет равен:

. (4)

Период обращения частицы равен

, (5)

и не зависит от скорости.

МАСС-СПЕКТРОМЕТРОМ называется прибор, для разделения ионизованных молекул и атомов (изотопов) по их массам, основанный на воздействии электрических и магнитных полей на пучки ионов, летящих в вакууме.

Простейшая модель масс-спектрографа показана на рис. 1.

МЕТОДИКА И ПОРЯДОК ИЗМЕРЕНИЙ:

1.Подведите маркер мыши к движку регулятора величины магнитной индукции, нажмите левую кнопку мыши и, удерживая ее в нажатом состоянии, двигайте движок, установив числовое значение В, взятое из таблицы 1 для вашей бригады.

2. Аналогичным образом, зацепив мышью движок регулятора скорости, установите минимальное значение 10 3 м/с.

4. Нажмите мышью кнопку «Старт» и синхронно секундомер. Проследите за движением двух изотопов в магнитном поле модельного масс-спектрометра и по секундомеру определите время этого движения.

5. Запишите в таблицу 2 значения радиусов окружностей, по которым двигались эти изотопы (они показаны красным и синим цветом в правом углу окна) и время движения изотопов в вакуумной камере масс-спектрометра.

6. Последовательно увеличивая скорость частиц на 10 3 м/с, проделайте п.п.4-5 ещё 9 раз и заполните таблицу 2.

8. Проведите аналогичные измерения с изотопами урана и неизвестного химического элемента и заполните таблицы 4 и 5.

Таблица 1. Значения магнитной индукции В

Таблицы 2-5. Результаты измерений и расчётов

ОБРАБОТК РЕЗУЛЬТАТОВ И ОФОРМЛЕНИЕ ОТЧЁТА:

1. Вычислите по формуле (4) удельные заряды изотопов углерода, неона, урана и неизвестного химического элемента и запишите полученные значения в соответствующие таблицы.

2. Используя справочные материалы по физике и химии, определите табличные значения удельных зарядов исследованных изотопов и сравните их с полученными в опыте.

3. Постройте график зависимости времени пролёта изотопов в камере масс-спектрометра от их скорости и сделайте выводы по результатам анализа этого графика.

4. Проведите оценку погрешностей проведённых измерений.

Вопросы и задания для самоконтроля

1. Как определяется направление действия силы Лоренца?

2. Почему сила Лоренца не совершает работы?

3. Как будет двигаться заряженная частица в магнитном поле, если угол a между векторами и меньше p/2?

5. Определите, во сколько раз изменится радиус окружности, по которой заряженная частица движется в однородном магнитном поле, если её кинетическую энергию увеличить в n раз?

6. Определите удельный заряд иона, который в масс-спектрометре совершает один оборот за 628 мкс в однородном магнитном поле с индукцией 50 мТл.

7. Пучок ионов, влетающих в вакуумную камеру масс-спектрометра перпендикулярно силовым линиям однородного магнитного поля, расщепляется (рис.2). Определите, какая траектория соответствует: а) большему импульсу,

если ионы имеют одинаковые заряды, но разные импульсы; б) большему заряду, если частицы имеют одинаковые импульсы, но разные заряды?

8. Два электрона движутся в одном и том же однородном магнитном поле по орбитам с радиусами R₁ R₂ (R₁> R₂). Сравните их угловые скорости.

9. В однородном магнитном поле движутся по окружностям протон и a-частица, имея равные кинетические энергии. Какая из этих частиц будет иметь орбитальный магнитный момент и период вращения больше и во сколько раз?

10. Заряженная частица влетела в однородное магнитное поле под углом a

Общие условия выбора системы дренажа: Система дренажа выбирается в зависимости от характера защищаемого.

Организация стока поверхностных вод: Наибольшее количество влаги на земном шаре испаряется с поверхности морей и океанов (88‰).

Источник