Линии с распределенными параметрами длинные линии

Для уменьшения величины модовой дисперсии применяют многомодовые градиентные световоды (рис. 10.17), в которых показа­тель преломления сердцевины изменяется вдоль радиальной коор­динаты r по нелинейному закону. Траектории лучей в неоднородной среде сердцевины являются криволинейными.

Рис. 10.17. Ход лучей и распределение показателя преломления в градиент­ном многомодовом ВС

На рис. 10.17 пока­зан ход лучей и распределение показателя преломления в градиентном многомодовом ВС. Траектории лучей, пересекающих ось сердцевины под большими углами, имеют большую длину, однако они проходят в области сердцевины, где показатель преломле­ния меньше, а фазовая скорость волн выше. Это приводит к выравниванию времен распространения различных мод в ВС, что существенно снижает величину модовой дисперсии. Лучшие об­разцы градиентных многомодовых ВС имеют коэффициент широ-кополосности более 1,2. 1,5 ГГц • км.

КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ

11.1. Резонансные линии. Их свойства

Колебательные системы являются одними из наиболее распро­страненных элементов электронных схем. В частотном диапазоне, где длины электромагнитных волн намного превосходят линейные размеры элементов электронных схем, применяются колебав тельные системы с сосредоточенными параметрами. Они реализу­ются в виде колебательных контуров, представляющих последовательное или параллельное соединение сосредоточенных индуктивностей, емкостей и сопротивлений. Колебательный процесс в контуре представляет непрерывный, периодический обмен энер­гией между электрическим полем, сосредоточенным в конденса­торе, и магнитным полем катушки индуктивности.

С повышением частоты уменьшается длина волны и соответ­ственно должны уменьшаться размеры элементов колебательных систем с сосредоточенными параметрами. На частотах выше не­скольких сотен мегагерц они становятся настолько малыми, что возникают серьезные трудности при их изготовлении и примене­нии. Кроме того, с ростом частоты в сосредоточенных элементах увеличиваются тепловые потери (за счет скин-эффекта) и потери на излучение. Поэтому на достаточно высоких частотах (на деци­метровых и более коротких волнах) применяют преимущественно колебательные системы из элементов с распределенными парамет­рами. Характерными примерами таких систем являются короткие отрезки длинных линий, называемые резонансными линиями, и полые резонаторы, образованные замкнутыми металлическими оболочками.

Резонансными линиями называются короткие отрезки длинных линий, которые используются в качестве колебательных контуров с распределенными параметрами. Достоинствами резонансных ли­ний являются высокие электрические показатели, эксплуатацион­ная надежность и простота конструкции. Применяются они в ос­новном на дециметровых и сантиметровых волнах, так как в мет­ровом диапазоне они приобретают недопустимо большие размеры.

Основанием для использования отрезков длинной линии в ка­честве колебательных систем является характер зависимости вход­ного сопротивления линии от ее длины в режиме стоячих волн. Входное сопротивление идеальной разомкнутой линии, длина ко­торой равна четному числу четвертей длины волны, согласно вы­ражению (9.15) и рис. 9.16 равно бесконечности. При небольшом укорочении линии или при понижении частоты ее реактивное вход­ное сопротивление приобретает индуктивный характер, а при не­значительном увеличении длины линии или частоты — емкостной характер. Поведение линии такой длины с изменением частоты аналогично поведению параллельного колебательного контура.

Если длина разомкнутой линии равна нечетному числу четвер­тей длины волны, то ее входное сопротивление становится рав­ным нулю. Поведение такой линии при незначительном измене­нии частоты аналогично поведению последовательного колеба­тельного контура (см. рис. 9.15).

Зависимость входного сопротивления от длины идеальной короткозамкнутой линии имеет тот же характер, что и для разомкну­той линии, но отличается сдвигом на четверть длины волны (см. рис. 9.18, а). Поэтому короткозамкнутая линия с изменением час­тоты ведет себя как параллельный контур при длине, равной нечетному числу четвертей длины волны, и как последовательный контур — при длине, равной четному числу четвертей длины волны.

Отмеченные свойства отрезков линий широко используются в электронных схемах для дециметровых и сантиметровых волн. Так, линии с длиной, кратной четверти длины волны, используются в качестве колебательных контуров и согласующих трансформато­ров. Отрезки линий с длиной, не кратной четверти длины волны, применяются в качестве реактивных сопротивлений.

Входное сопротивление разомкнутой и короткозамкнутой ли­нии с потерями имеет конечные по величине активную и реак­тивную составляющие (см. рис. 9.16 и 9.18, б). В этом случае пове­дение указанных отрезков длинной линии эквивалентно поведе­нию реальных колебательных контуров с потерями.

Резонансные линии, соответствующие последовательному или параллельному колебательному контуру, принято характеризовать эквивалентными параметрами этого контура, к которым относят­ся резонансные частоты, характеристическое сопротивление, ре­зонансное сопротивление и добротность. Эти параметры позволя­ют проводить расчеты электронных схем, в составе которых ис­пользуются резонансные линии, точно так же, как и с примене­нием колебательных контуров.

Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).

Источник

5.1. Электрические цепи с распределенными параметрами основные определения

В этом разделе будем рассматривать длинные линии или цепи, сводящиеся к длинным линиям.

Электрическими линиями с распределенными параметрами назы­вают такие линии, в которых для одного и того же момента времени ток и напряжение непрерывно изменяются при переходе от одной точки (сечения) линии к другой, соседней точке.

Под магнитными линиями с распределенными параметрами пони­мают такие линии, магнитный поток и магнитное напряжение вдоль которых непрерывно меняются при переходе от одной точки линии к соседней.

Эффект непрерывного изменения тока (потока) и электрического (магнитного) напряжения вдоль линии существует вследствие того, что линии обладают распределенными продольными и поперечными сопротивлениями (рис. 5.1, а).

На схеме (рис. 5.1, а) изображен участок линии с распределен­ными параметрами, через dx обозначен бесконечно малый элемент длины линии.

В результате утечки тока через сопротивление Z ₄ ток . Аналогично, ток и т.д. Напряжение между точками а и b не равно напряжению между точками с и d и т.д.

В электрических линиях с распределенными параметрами продоль­ные сопротивления образованы активными сопротивлениями проводов линии и индуктивностями двух противостоящих друг другу участков линии длиной dx. Поперечные сопротивления состоят из сопротивле­ний утечки, появляющейся вследствие несовершенства изоляции между проводами линии, и емкостей, образованных противостоящими друг другу элементами (участками) линии. В магнитных линиях с рас­пределенными параметрами продольные сопротивления представляют собой магнитные сопротивления самих магнитных стержней, образую­щих магнитную линию, а поперечные сопротивления обусловлены утечкой магнитного потока по воздуху между противостоящими друг

другу участками линии.

Линию с распределенными параметрами называют однородной, если равны друг другу все продольные сопротивления участков линии одинаковой длины и если равны друг другу все поперечные сопро­тивления участков линии одинаковой длины. Так, участок линии (рис. 5.1, а) однороден, если Z ₁ = Z ₂ = Z ₃ =… и Z ₄ = Z ₅ = Z ₆.

Линию с распределенными параметрами называют неоднородной, если продольные сопротивления в ней различны или поперечные сопротивления неодинаковы.

Кроме того, линии с распределенными параметрами можно под­разделить на две большие группы: нелинейные и линейные.

В качестве примера нелинейной электрической линии с распреде­ленными параметрами можно назвать электрическую линию передачи высокого напряжения при наличии между проводами линии тихого электрического разряда – явления короны на проводах. В этом слу­чае емкость между противостоящими друг другу участками линии является функцией напряжения между этими участками.

В качестве примера нелинейной магнитной линии с распределен­ными параметрами можно назвать линию, образованную параллельно расположенными магнитными сердечниками, которые в процессе работы линии могут насыщаться.

Когда говорят о линии с распределенными параметрами, то обычно этот термин мысленно связывают с мощными линиями передачи элек­трической энергии на большие расстояния, с телефонными и телеграф­ными воздушными или кабельными линиями, с рельсовыми линиями автоблокировки на железнодорожном транспорте, с антеннами в ра­диотехнике и другими родственными линиями и установками.

В то же время с линиями с распределенными параметрами имеют дело и тогда, когда «линий» в буквальном смысле слова, казалось бы, вовсе нет. Так, обычная индуктивная катушка при достаточно высо­ких частотах представляет собой линию с распределенными парамет­рами (рис. 5.1, б). Из рисунка (рис. 5.1, в) видно, что кроме индуктивностей в схеме замещения есть межвитковые емкости и емкости на корпус прибора (на землю).

Если по катушке проходит переменный ток, то через межвитко­вые емкости и емкости на землю также идет ток. При одном и том же напряжении между соседними витками ток через емкости тем больше, чем выше частота переменного тока. При низкой частоте (десятки, сотни, тысячи герц) ток через емкости несоизмеримо мал, по сравнению с токами через витки катушки, и наличие емкостей можно не учитывать в расчете (что и делалось до сих пор).

Если же частота тока очень велика, например сотни миллиардов герц, то токи через емкости могут во много раз превышать токи через витки катушки. В этом случае вся катушка в целом будет оказывать прохождению переменного тока емкостное, а не индуктивное сопротивление (коли­чественные изменения перешли в качественные).

При промежуточных частотах, порядка нескольких мегагерц (когда линейные размеры ка­тушки соизмеримы с длиной волны), индуктивная катушка является типичной линией с распределенными параметрами.

Если индуктивная катушка намотана на стальной сердечник, который способен насы­щаться, и частота тока достаточно велика, то все устройство в целом представляет собой сложную совокупность из электрической и маг­нитной нелинейных цепей с распределенными параметрами.

В курсе ТОЭ изучают только основы однородных линейных цепей с распределенными параметрами. Вся теория излагается применительно к электрическим линиям с распределенными параметрами на перемен­ном токе. Теория однородных линейных электрических цепей с рас­пределенными параметрами на постоянном токе непосредственно сле­дует из теории цепей переменного тока, если принять угловую частоту равной нулю.

Теория однородных линейных магнитных линий на постоянном токе в значительной мере аналогична теории однородных линейных электрических линий с распределенными параметрами, только вместо тока в уравнении должны быть подставлены:

Источник

При одной и той же мощности, вводимой в линию от генера­тора, в режиме смешанных волн максимальная амплитуда напря­жения в линии превышает амплитуду напряжения в режиме бегу­щих волн. Это означает, что в режиме бегущих волн по одной и той же линии можно передать большую предельную мощность, чем в режиме смешанных волн. В этом заключается второе преиму­щество режима бегущих волн.

Выходное сопротивление генератора также является нагрузкой для линии. Отраженная от нагрузки на конце линии волна, суще­ствующая в режиме стоячих и смешанных волн, может привести к повышению напряжения на выходном сопротивлении генератора и увеличению протекающего через него тока, что приведет к на­рушению режима работы генератора. В режиме бегущих волн это явление невозможно, и в этом еще одно его преимущество.

И, наконец, следующий немаловажный фактор в пользу режи­ма бегущих волн в линии. При передаче сложных широкополосных сигналов со строго упорядоченной временной структурой, как ана­логовых (например, в телевидении), так и цифровых (например, в компьютерных сетях), возникновение многократно отраженных волн и суммирование их с падающей волной может привести к наруше­нию временной структуры сигналов и искажению переносимой ими информации. Следовательно, и по этой причине режим бегущих волн предпочтительнее режима смешанных волн.

Режим стоячих волн вообще не может быть использован для передачи мощности по линии. Его используют в некоторых изме­рительных устройствах на основе длинных линий и при создании резонансных элементов на отрезках линии.

Таким образом, обоснованы четыре важных довода в пользу использования в длинной линии режима бегущих волн. Для дос­тижения этого режима при условии Z_н ≠ W применяются разнооб­разные согласующие устройства, одним из которых является чет­вертьволновый трансформатор.

ГЛАВА 10 ОСНОВНЫЕ ТИПЫ ДЛИННЫХ ЛИНИЙ

10.1. Многопроводные симметричные линии

Длинные линии применяются в составе линий передачи высо­кочастотных сигналов от антенны к приемнику и от передатчика к антенне. Такие линии принято называть фидерами. Выбор типа

длинной линии зависит от условий ее работы, диапазона длин волн, передаваемой мощности и других параметров радиосистем.

К многопроводным относятся двух- и четырехпроводные сим­метричные длинные линии. Эти линии применяются в диапазоне от гектометровых до дециметровых волн. На более коротких вол­нах многопроводные линии не применяются, так как характери­зуются большими потерями на излучение. Двухпроводные и четы­рехпроводные линии выполняются из неизолированных медных или биметаллических проводов, представляющих собой стальной проводник с диаметром d, покрытый тонким слоем меди.

На рис. 10.1 показано распределение силовых линий электро­магнитного поля в двухпроводной линии для нечетной волны и распределение тока по сечению проводников линии без учета и с учетом эффекта близости.

В двухпроводной линии, состоящей из идеальных проводни­ков, расположенных в однородной изотропной диэлектрической среде без потерь, возможно распространение двух типов волн, которые принято называть четной и нечетной. При распростране­нии в линии четной волны токи в ее проводниках синфазны, а при распространении нечетной волны — противофазны. Электро­магнитные поля обеих волн имеют похожую структуру: векторы Е и Н в любой точке пространства вне проводников перпенди­кулярны между собой и лежат в плоскости поперечной осям про­водников. Таким образом, векторы Е и Н перпендикулярны на­правлению распространения волны в линии. Такие волны называ­ются поперечными или Т-волнами.

Рис. 10.1.Распределение силовых линий электромагнитного поля в двух­проводной линии для нечетной волны (а) распределение тока по сече­нию проводников линии без учета (б) и с учетом (в) эффекта близости

На практике двухпроводные ли­нии в основном используются в режиме распространения нечет­ных волн. Картина распространения силовых линий электрического и магнитного полей в плоскости поперечного сечения линии для этого случая приведена на рис. 10.1, а.

На высоких частотах вследствие поверхностного эффекта ток протекает по проводникам линии в тонком приповерхностном слое, равном толщине скин-слоя. При значительном расстоянии Dмежду проводниками (D/d > 10) токи равномерно распределе­ны в этом слое по периметру сечения проводников (заштрихован­ные области на рис. 10.1, б). Однако при сближении проводников вследствие взаимного влияния их электромагнитных полей рас­пределение токов в поверхностном слое вдоль периметров сече­ния проводников становится неравномерным (см. рис. 10.1, в). Токи на внутренней части поверхности проводников увеличиваются, а на внешней части поверхности — уменьшаются. Это явление на­зывается эффектом близости. Данный эффект приводит к возра­станию погонного активного сопротивления проводников и, сле­довательно, к увеличению потерь энергии волны в линии. Потери вследствие эффекта близости наиболее заметно возрастают в ин­тервале значений 1 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18

Источник

Глава 2. ЛИНЕЙНЫЕ РАДИОТЕХНИЧЕСКИЕ ЦЕПИ

С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ

(ДЛИННЫЕ ЛИНИИ)

Общие сведения

Линейные цепи, геометрические размеры которых соизмеримы или превышают длину волны передаваемых электромагнитных колебаний, называют линейными цепями с распределенными параметрами. Такие цепи обычно называют длинными линиями.

Первичные параметры длинных линий

Длинная линия представляет собой радиотехническую цепь, параметры которой равномерно распределены вдоль этой линии.

К параметрам длинной линии относятся:

– индуктивность проводов ( L );

– емкость между проводами ( С );

– активное сопротивление проводов ( R );

– активная проводимость между проводами ( G ), наличие которой обусловлено несовершенством изоляции.

Обычно длинные линии принято характеризовать параметрами на единицу длины. Эти параметры называют первичными (или погонными) параметрами линии.

К первичным параметрам длинных линий относятся:

L _l– погонная индуктивность линии;

C ₁ – погонная емкость линии;

R ₁ – погонное активное сопротивление линии;

G₁ – погонная активная проводимость между проводами.

Тогда параметры линии любой длины определяются из следующих соотношений:

где l – длина линии.

Распространение электромагнитной энергии

Дата добавления: 2015-08-08 ; просмотров: 787 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Источник

ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ

ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ

Общие сведения

Цепями с распределенными параметрами называются идеализированные электрические цепи, процессы в которых описываются дифференциальными уравнениями в частных производных. Это связано с тем, что если длина волны λ электромагнитных колебаний соизмерима с размерами цепи l, то токи и напряжения в этой одномерной цепи являются функциями двух переменных – времени t и координаты x – u(t, x), i(t, x).

Исторически первыми в качестве одномерных цепей с распределенными параметрами стали представлять так называемые длинные линии, т.е. двухпроводные линии передачи сигнала от источника к нагрузке (рис. 6. 1), длина которых l значительно превышает длину волны λ передаваемых электромагнитных колебаний. Поэтому часто эти цепи называют длинными линиями или линиями. При этом будем полагать, что конструктивные данные линии (материал и диаметр ее проводов, их взаимное расположение) и ее параметры сохраняются неизменными по длине линии. Такие длинные линии называются однородными.

Задача анализа цепей с распределенными параметрами обычно сводится к определению законов (характера) изменения токов и напряжений вдоль цепи и к исследованию частотных и временных характеристик цепи. С этой целью следует рассмотреть электрическую модель отрезка линии малой длины Δx = dx. Эта модель с достаточной точностью исследования может быть представлена электрической цепью с сосредоточенными параметрами (рис. 6.2). Всю линию можно представить как цепи с бесконечно большим числом малых по величине пассивных элементов, распределенных равномерно по ее длине.

На основании физических рассуждений можно составить следующую эквивалентную схему отрезка (рис. 6.2).

При прохождении тока вокруг проводника образуется внешнее магнитное поле, которое можно моделировать индуктивностью L₀. Она препятствует прохождению тока. Вместе с этим проводник обладает сопротивлением материала R₀. Следовательно, эти элементы должны быть соединены последовательно.

Проводники объединены конструктивно диэлектриком, который обладает конечной резистивной проводимостью G₀. Между проводниками линии создается разность потенциалов. Следовательно, вокруг проводников существует электрическое поле, накопление которого моделируется емкостью С₀.

Элементы L₀, C₀, R₀, G₀ называются параметрами линии (отрезка линии). Однако каждый отрезок линии имеет конечную длину Dx, поэтому вводятся понятия погонных параметров:

Входное сопротивление линии

Входное сопротивление линии определяется отношением напряжения и тока в начале линии. Найдем выражение входного сопротивления

используя уравнения (6.11)

Если учесть, что и и принять при x = l Ú_x = Ú_н и Ì_x = Ì_н, то система уравнений (6.11) примет вид

(6.28)

Разрешая эту систему уравнений относительно напряжения Ú₁ и тока Ì₁, получим

(6.29)

Используя уравнения (6.29), получим выражение входного сопротивления

(6.30)

Рассмотрим некоторые частные режимы работы линии.

1. При согласованном включении линии (Z_н = Z_в) из (6.30) получим, что

2. Если выходные зажимы линии замкнуты накоротко (Z_н = 0), то формула (6.30) упрощается:

(6.31)

3. В случае разомкнутых выходных зажимов (Z_н = ∞)

(6.32)

4. Когда линия нагружена на произвольное сопротивление, не равное волновому (Z_н ≠ Z_в), можно пользоваться для расчетов не только формулой (6.30), но и более удобной. Для этого разделим числитель и знаменатель в (6.30) на ch γl:

.

Линия без потерь

Вторичные параметры и уравнения передачи. Реальная линия всегда обладает потерями. Однако в ряде случаев удобно считать линию идеальной, т. е. не имеющей потерь: R₁ = G₁ = 0. Такая идеализация оправдана для коротких по длине линий, работающих на сверхвысоких частотах (фидеров, элементов радиотехнических устройств, полосковых линий и др.), где выполняются условия R₁ 0 амплитуды убывают в сторону нагрузки). Сдвиг фаз между напряжением u_x и током i_x равен нулю, поэтому энергия бегущей волны носит активный характер. Следовательно, в режиме бегущих волн передача энергии в линии производится только в одном направлении – от источника энергии к нагрузке. Вся энергия, предаваемая падающей волной, потребляется нагрузкой. Этот режим используется для передачи сигнала от источника в нагрузку.

Входное сопротивление из (6.35) равно волновому сопротивлению Z_ВХ = R₀.

Режим стоячих волн. Как было сказано ранее, что если модуль коэффициента отражения линии │p(x)│ ≡ 1, т. е. амплитуды отраженной и падающей волн во всех сечениях линии одинаковы, то в линии устанавливается специфический режим, называемый режимом стоячих волн. Это равенство амплитуд возможно только в линии без потерь (α = 0) т. е. │p_н│ = 1.

Анализируя выражение (6.23) , можно убедиться, что │p_н│ = 1 только в трех случаях: Z_н = 0, либо Z_н = ∞, либо Z_н = jx.

Следовательно, режим стоячих волн может установиться только в линии без потерь при коротком замыкании или холостом ходе на выходе, а также если сопротивление нагрузки имеет чисто реактивный характер.

Короткое замыкание линии КЗ. При Z_н = 0 напряжение в конце линии равно нулю Ú_н = 0. Уравнения передачи (6.34) для данного режима принимают вид:

(6.36)

Если положить для простоты начальную фазу тока в конце линии равной нулю φi_н = 0, то мгновенные значения напряжения и тока в любой точке линии описываются выражениями:

(6.37)

Выражения (6.37) показывают, что при коротком замыкании на выходе линии амплитуды напряжения и тока изменяются вдоль линии по периодическому (гармоническому) закону

,

принимая в отдельных точках линии максимальные значения U_max =R₀I_н, I_н = I_max и обращаются в нуль в некоторых других точках (рис. 6.6).

Точки, в которых амплитуда (мгновенные значения) напряжения (тока) тождественно равны нулю, называются узлами напряжения (тока).

Характерные точки, в которых амплитуда (мгновенные значения) напряжения (тока) принимают максимальное значение, называются пучностями напряжения (тока). Как видно из рис. 6.6, узлы напряжения соответствуют пучностям тока и, наоборот, узлы тока соответствуют пучностям напряжения.

Распределение мгновенных значений напряжения (рис. 6.7) (тока) вдоль линии гармоническому закону, однако с течением времени координаты точек, имеющих одинаковую фазу, остаются неизменными, т. е. волны напряжения (тока) как бы «стоят на месте». Именно поэтому такой режим работы линии получил название режима стоячих волн.

Координаты узлов напряжения определяются из условия sinβx_k = 0, откуда при β = 2π/π

где k = 0, 1, 2, …, а координаты пучностей напряжения – из условия cosβx_k = 0, откуда

Пучности возникают в тех сечениях линии, в которых падающая и отраженная волны напряжения (тока) совпадают по фазе и, следовательно, суммируются, а узлы располагаются в сечениях, где падающая и отраженная волны напряжения (тока) находятся в противофазе и, следовательно, вычитаются.

Мгновенная мощность в узлах напряжения и тока в любой момент времени равна нулю.

Таким образом, в режиме стоячих волн энергия вдоль линии не распространяется и на каждом участке линии происходит только обмен энергией между электрическим и магнитным полями. Этот режим не используется для передачи сигнала от источника в нагрузку.

Из (6.36) следует, что входное сопротивление в произвольной точке x линии равно (расстояние x от конца линии)

(6.38)

Из выражения (6.38) следует, что резистивная составляющая комплексного входного сопротивления отрезка линии без потерь а режиме КЗ на выходе равна нулю, а реактивная составляющая

является периодической функцией электрической длины x/λ и может принимать любые значения от – ∞ до ∞ (рис. 6.8).

При x = 0, λ/2, λ, 3λ/2, … величина βx = (2π/λ)x = 0, π, 2π, 3π, … и входное сопротивление Z_{вх кз} = 0. При x = λ/4, 3λ/4, 5λ/4, … величина βx = (2π/λ)x = π/2. и входное сопротивление Z_{вх кз} = ±j∞.

В случае, когда линия нагружена на емкость C_н можно поступить так же, как при индуктивной нагрузке.

Включение линии на произвольное комплексное сопротивление, не равное волновому. Положим для определенности, что сопротивление нагрузки R_н>R₀. Коэффициент отражения на основании (6.23)│p│=(R_н–R₀)/(R_н+R₀)

Система охраняемых территорий в США Изучение особо охраняемых природных территорий(ООПТ) США представляет особый интерес по многим причинам.

Что способствует осуществлению желаний? Стопроцентная, непоколебимая уверенность в своем.

Что делает отдел по эксплуатации и сопровождению ИС? Отвечает за сохранность данных (расписания копирования, копирование и пр.).

ЧТО ТАКОЕ УВЕРЕННОЕ ПОВЕДЕНИЕ В МЕЖЛИЧНОСТНЫХ ОТНОШЕНИЯХ? Исторически существует три основных модели различий, существующих между.

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском гугл на сайте:

Источник